Esto se puede resolver utilizando la diferenciación de Feynman bajo el signo integral.
Por la regla de la cadena,
$\frac{d}{dC_i} [\int_{i=0}^{1} C_i^\frac{\eta -1}{\eta} di ]^\frac{\eta}{\eta-1}$
$ = \frac{\eta}{\eta -1} [\int_{i=0}^{1} C_i^\frac{\eta -1}{\eta} di]^\frac{1}{\eta -1} \cdot \frac{d}{dC_i} [\int_{i=0}^{1} C_i^\frac{\eta -1}{\eta} di] $
Aquí es donde utilizamos la técnica de Feynman (mover el operador diferencial dentro de la integral):
$ = \frac{\eta}{\eta -1} [\int_{i=0}^{1} C_i^\frac{\eta -1}{\eta} di]^\frac{1}{\eta - 1} \cdot \int_{i=0}^{1} \frac{\partial}{\partial C_i} C_{i}^\frac{\eta - 1}{\eta} di$
Después de diferenciar, obtenemos la respuesta:
$ = \frac{\eta}{\eta - 1} [\int_{i=0}^{1} C_i^\frac{\eta -1}{\eta} di]^\frac{1}{\eta - 1} \cdot \int_{i=0}^{1} \frac{\eta - 1}{\eta} C_{i}^{-\frac{1}{\eta}} di $
Tomando la constante múltiplo fuera de la integral, que es la inversa de la primera constante,
$= [\int_{i=0}^{1} C_i^\frac{\eta -1}{\eta} di]^\frac{1}{\eta - 1} \cdot \int_{i=0}^{1} C_{i}^{-\frac{1}{\eta}} di $